Ćwiczenia 6

Analiza_sygnałów_-_ćwiczenia/Filtry

Wprowadzenie

• W analizie sygnałów filtowanie rozumiane jest najczęściej jako operacja mająca na celu usunięcie z sygnału pewnych składowych. Często operacja ta dotyczy składowych charakteryzowanych przez częstości np.:
  • w sygnale EEG wiemy, że znaczącym artefaktem jest sygnał pochodzący od sieci energetycznej, zatem stosujemy filtr usuwający składową około 50Hz (w Europie).
  • Inny przykład z tej samej dziedziny: interesuje nas czynność alfa (8 -12 Hz), chcemy zatem usunąć z sygnału składowe o niższych i o wyższych częstościach.
• Filtry często są realizowane w postaci systemów LTI (linear time invariant):
  • dla takich systemów funkcjami własnymi są zespolone eksponensy (czyli na mocy wzorów Eulera: sinusy i cosinusy)
  • w przestrzeni częstości filtrowanie odpowiada przemnożeniu każdej składowej częstościowej przez pewną liczbę (zespoloną)-> zatem zmienić się może amplituda i faza każdej częstości
  • w dziedzinie czasu to mnożenie odpowiada splotowi sygnału z pewną funkcją tzw.funkcją odpowiedzi impulsowej

Filtry cyfrowe

Najczęściej, wyjście filtra jest kombinacją liniową:

[math] y[n] = b(1)x[n] &+ b(2)x[n-1] + ... + b(n_b+1)x[n-n_b]\\ &- a(2)y[n-1] - ... - a(n_a+1)y[n-n_a] [/math]

gdzie: \begin{itemize} \item $n_b$ ilość przeszłych próbek wejściowych $x$ \item $n_a$ ilość przeszłych próbek wyjściowych $y$ \end{itemize}

użytych do obliczenia aktualnego wyjścia $y[n]$.

Większa z liczb $n_b$ i $n_a$ określa rząd filtra. }

\frame{ \frametitle{Nazewnictwo}

\begin{itemize}
\item Jeśli $n_a=0$ i $n_b \ne 0$   filtr nazywany jest filtrem o skończonej odpowiedzi impulsowej (FIR), czasem jest on nazywany średnią ruchomą (MA).
\item Jeśli $n_b=0$ i $n_a \ne 0$ filtr ma nieskończoną odpowiedź impulsową (IIR).  Bywa też nazywany filtrem autoregresyjnym (AR). 

\item Jeśli $n_b \ne 0$ i $n_a \ne 0 $ także jest filtrem o nieskończonej odpowiedzi impulsowej. Czasem mówi się o nim filtr ARMA - autoregressive moving average. \end{itemize}

Zwykle filtry IIR mają niższy rząd niż filtry FIR o tym samym poziomie tłumienia. } \frame{ \frametitle{Przejście do dziedziny częstości} \[ y[n]+ a(2)y[n-1] + ... + a(n_a+1)y[n-n_a] = \] \[=b(1)x[n] + b(2)x[n-1] + ... + b(n_b+1)x[n-n_b]\] zastosowanie transformaty Z do bu stron daje: \[A(z)Y(z)=B(z)X(z)\] Przekształcamy: \[Y(z)=A(z)^{-1}B(z)X(z) =H(z)X(z)\] Funkcja $H$ w tym równaniu nazywana jest funkcją przenoszenia filtra. Ma ona formę ilorazu dwóch wielomianów: \[H(z)=\frac{b(1)+b(2)z^{-1}+\dots+b(n_b+1)z^{-n_b}}{a(1)+a(2)z^{-1}+\dots+a(n_a+1)z^{-n_a}}\] }

\frame{ \frametitle{Działanie filtra w dziedzinie częstości} \begin{itemize} \item Funkcję przenoszenia zależną od częstości, $H(f)$, można uzyskać podstawiając \[z=e^{i 2 \pi f}\] \item Ta funkcja przypisuje każdej częstości $f$ pewną liczbę zespoloną, która ma moduł $M$ i fazę $\phi$:

\[H(f)=M(f)e^{i \phi(f)}\]
\item Zatem działanie filtra to mnożenie każdej składowej Fourierowskiej sygnału przez liczbę zespoloną $H(f)$;

\end{itemize} Widać więc, że filtr może takiej składowej zmienić amplitudę i fazę, ale nie może jej zmienić częstości.

\emph{Jest to przejaw tego, że sinusoidy są funkcjami własnymi układów LTI} }

\frame{ \frametitle{Opóźnienie grupowe} Pokazaliśmy, że filtr mnoży każdą składową przez liczbę $M(f)e^{i \phi(f)}$, przez co zmienia jej fazę o $\phi(f)$. W konsekwencji składowa o częstości $f$ pojawia się na wyjściu filtra z opóźnieniem: \[\tau_g(f)=-\frac{d \phi(f)}{d f}\]

\begin{itemize} \item Jeśli zależność fazy od częstości jest liniowa (tak jest dla filtrów FIR) to $\tau_g(f)=const$, czyli wszystkie składowe pojawiają się z tym samym opóźnieniem. \item Dla nieliniowej zależności $\phi(f)$ każda składowa jest opóźniona inaczej. Powoduje to dodatkowe zniekształcenia sygnału. \end{itemize} }

\frame{ \frametitle{Filtrowanie z zerowym przesunięciem fazowym} Można temu zaradzić następującą procedurą: \begin{itemize} \item filtrujemy sygnał \[x[0], \dots , x[n] \rightarrow y[0],\dots, y[n]\] wprowadzamy przesunięcie fazy o $\phi(f)$ \item odwracamy kolejność próbek i ponownie filtrujemy \[y[n],\dots,y[0] \rightarrow y'[n],\dots,y'[0] \] wprowadzamy przesunięcie fazy o $-\phi(f)$ \item odwracamy kolejność próbek: $y'[0],\dots,y'[n] $ \end{itemize}

Efektywnie wygląda to tak jakbyśmy przefiltrowali sygnał filtrem o funkcji przenoszenia z zerowym przesunięciem fazowym: \[H_{eff}(f)=A(f)e^{i \phi(f)}\cdot A(f)e^{-i \phi(f)}= A(f)^2\] } \frame{ \frametitle{Pytanie}

\begin{itemize} \item co to jest odpowiedź impulsowa filtra? \item jak filtr działa w dziedzinie czasu? \item co to jest funkcja przenoszenia filtra? \item jak filtr działa w dziedzinie częstości? \end{itemize} } \frame{ \frametitle{Klasyczne filtry IIR} \begin{description} \item[Butterwortha] daje monotoniczną funkcję przenoszenia \item[Czebyszewa typu I] - dopuszczalne tętnienia w paśmie przenoszenia, monotoniczne w paśmie zaporowym \item[Czebyszewa typu II]-monotoniczne w paśmie przenoszenia, dopuszczalne tętnienia w paśmie zaporowym, nieco mniej strome zbocze opadające funkcji przenoszenia niż dla typu I \item [Filtr eliptyczny] mają dopuszczalne tętnienia zarówno w paśmie przenoszenia jak i tłumienia. Dają najbardziej strome zbocza przy tym samym rzędzie co powyższe wersje. \end{description} }

\frame{ \frametitle{Specyfikacja filtra} \begin{figure} \includegraphics[width=0.8\textwidth]{FIGS/Fig_2_1.eps} \caption{\tiny{a) Moduł funkcji przenoszenia. Projekt (szara linia), realizacja dla filtra eliptycznego 5 rzędu (czarna linia), b) Opóźnienie grupowe. c)Zastosowanie filtra do sygnału złożonego z sinusoidy 10 Hz i 50 Hz: szare - wejście, czarne- wyjście. d) Przesunięcia i efekty brzegowe: wejście (szare) to sinusoida 3\,Hz ze strukturą 25\,Hz w okolicach 0.6\,s; wyjście (czarna linia) (i) w pierwszych 0.1s zniekształcenia brzegowe (ii)opóźnienia: sinusoida 3Hz jest opóźniona wzg wejścia, struktura 25Hz ma większe opóźnienie i rozciągłość, co wynika z funkcji opóźnienia grupowego b)} } \end{figure} } \frame{ \frametitle{Projektowanie filtra w programie SVAROG} \begin{figure} \centering \includegraphics[width=0.9\textwidth]{FIGS/Projekt_filtra_svarog.pdf} \end{figure} \url{ http://braintech.pl/svarog/} }

\frame{ \frametitle{Pytanie}

\begin{itemize} \item jakie elementy trzeba wziąć pod uwagę przy projektowaniu filtra? \end{itemize} }

Filtrowanie a sploty

Poniższy przykład pokazuje działanie filtra zadanego przez funkcję odpowiedzi impulsowej. Filtr ten uśrednia 4 sąsiednie próbki.

• Pierwszy rysunek pokazuje działanie filtra na sygnał będący impulsem. Ma to nam uzmysłowić pojęcie funkcji odpowiedzi impulsowej.
• Drugi rysunek przedstawia działanie filtra na sygnał stały. Proszę zwrócić tu uwagę na efekty brzegowe, czyli zniekształcenia sygnału wyjściowego na początku i na końcu sekwencji wyjściowej. Porównajmy też działanie funkcji numpy.convolve z opcją 'full' i 'same'.
• Trzeci rysunek przedstawia działanie tego filtra na sekwencję losową.

import numpy as np
import pylab as py

# odpowiedz impulsowa filtru.Filtr ten uśrednia 4 sąsiednie elementy 
h = np.array([1, 1, 1, 1])/4.0  

# ilustracja odpowiedzi impulsowej

imp = np.array([0,0,0,0,1,0,0,0,0]) # sygnał impuls
# zaaplikowanie filtru h do sygnału imp
y_imp = np.convolve(h,imp)
py.figure(1)
py.subplot(3,1,1)
py.plot(imp,'o')
py.title('sygnał: imp')
py.subplot(3,1,2)
py.plot(h,'o')
py.title('odpowiedz impulsowa: h')
py.subplot(3,1,3)
py.plot(y_imp,'o')
py.title('wyjście: y_imp')



#ilustracja efektów brzegowych
x = np.array([2, 2, 2, 2, 2, 2, 2, 2, 2, 2])  # sygnał o długości 10 próbek
y = np.convolve(h,x,'full') # zaaplikowanie filtru h do sygnału x
#y = np.convolve(h,x,'same') # zaaplikowanie filtru h do sygnału x

py.figure(2)
py.subplot(2,2,1)
py.plot(x,'o')
py.title('sygnał: x')
py.subplot(2,2,3)
py.plot(h,'o')
py.title('odpowiedz impulsowa: h')
py.subplot(1,2,2)
py.plot(y,'o')
py.title('wyjście: y')

# ilustracja działąnia na sygnał stochastyczny
syg = np.random.randn(100)
wyj = np.convolve(syg,h,'same')
py.figure(3)
py.subplot(2,1,1)
py.plot(syg)
py.title('sygnał wejściowy')
py.subplot(2,1,2)
py.plot(wyj)
py.title('sygnał wyjściowy')
py.show()

Działanie filtru w dziedzinie czasu, typy filtrów

Operację splotu dla sygnałów dyskretnych wyraża następująca formuła: [math] (f * g)[n] = \sum_{m = -\infty}^{\infty} f[m] g[n - m] [/math]

Typ 1

Działanie filtru zadanego przez odpowiedź impulsową b o długości [math]n_b[/math] na sygnał x można zapisać:

[math]y(n) = (b*x)[n] =b[0]*x[n] + b[1]*x[n-1] + \dots + b[n_b]*x[n-n_b][/math]

Taki filtr nazywamy filtrem o skończonej odpowiedzi impulsowej (SOI)(Finite Impulse Responce FIR) bo odpowiedź na impulsowe wzbudzenie kończy się po [math]n_b[/math] próbkach. Inne spotykane nazwy to: nie rekursywny, średnia biegnąca (Moving Average MA).

Dla filtrów FIR współczynniki filtru i odpowiedź impulsowa są takie same.

Typ 2

Kolejnym typem filtru jest typ przypominający proces autoregresyjny. Operacja splotu działa tu na sekwencji wyjściowej:

[math] y[n] = x[n] - a[1]*y[n-1] - \dots - a[n_a]*y[n-n_a] [/math]

Filtr ten nazywany jest filtr rekursywny, autoregresyjny AR. W ogólniści jego odpowiedź impulsowa może być nieskończona.

Typ 3

Najbardziej ogólnym typem jest połączenie dwóch powyższych czyli:

[math] \begin{array}{ll} y[n] = b[0]*x[n] &+ b[1]*x[n-1] + \dots + b[n_b]*x[n-n_b]\\ &- a[1]*y[n-1] - \dots - a[n_a]*y[n-n_a] \end{array} [/math]

Tą wersję filtru nazywamy filtrem o nieskończonej odpowiedzi impulsowej (Infinite Impulse Responce IIR) bo potencjalnie raz wzbudzony może dowolnie długo produkować niezerowe wyjście.

Rzędem filtru nazywamy maksymane opóźnienie w próbkach potrzebne do wytworzenia nowej próbki wyjściowej. Dla filtrów FIR jest on równy liczbie [math] n_b[/math]. Dla filtrów IIR jest to większa z liczb [math]n_a, n_b[/math].

Działanie filtru w dziedzinie częstości

Działanie filtrów FIR i IIR najłatwiej zrozumieć w dziedzinie cząstości. Stosując transformatę [math]Z[/math] (analogicznie jak dla procesu AR) możemy równanie z dziedziny czasu przenieść do dziedziny częstości. Filtrowanie odpowiada przemnożeniu transformaty sygnału przez transformatę funkcji przenoszenia filtru:

[math]Y[z]=H[z]X[z]=\frac{b[0]+b[1]z^{-1}+\dots +b[n_b]z^{-n_b}}{a[0]+a[1]z^{-1}+\dots +a[n_a]z^{-n_a}}X[z][/math]

Występująca tu funkcja H nosi nazwę transmitancja lub funkcja przenoszenia. Znając funkcję [math]H[/math] łatwo możemy przewidzieć co się stanie z widmem sygnału po przefiltrowaniu. Weźmy [math] z = e^{i 2\pi f}[/math]. Wówczas transmitancja jest funkcją częstości f. Dla każdej konkretnej częstości [math]f_k[/math] przypisuje ona liczbę zespoloną, którą można wyrazić jako [math]A_k e^{i \phi_k}[/math]. W dziedzinie częstości sygnał wyrażony jest przez współczynniki Fourierowskie. Dla konkretnej częstości współczynnik taki [math]X_k = |X_k| e^{i \theta_k}[/math] (liczba zespolona) mówi z jaką amplitudą i jaką fazą exponens zespolony o danej częstości ([math]z_k = e^{i 2\pi f_k}[/math]) wchodzi w skład sygnału.

Zatem działanie filtra na sygnał w dziedzinie częstości polega na przemnożeniu składowej sygnału o częstości [math]f_k[/math] przez liczbę [math]A_k e^{i \phi_k}[/math]:

[math]Y(f_k) = A_k e^{i \phi_k} |X_k| e^{i \theta_k} z_k = A_k |X_k| e^{i ( \phi_k +\theta_k)} e^{i 2\pi f_k} [/math]

Zatem w wyniku filtrowania składowa sygnału o danej częstości może zmienić amplitudę i fazę ale co warto zauważyć nie zmienia częstości.

Zera i bieguny filtra to odpowiednio miejsca zerowe licznika i mianownika funkcji przenoszenia.

Implementacja filtrowania: funkcja lfilter

Filtrowanie zgodne z powyższymi równaniami zaimplementowane jest w pythonie w module scipy.signal jako funkcja lfilter.

Podstawowe wywołanie tej funkcji dla sygnału we wygląda następująco: wy = scipy.signal.lfilter(b,a,we) gdzie b, a są to współczynniki z poprzedniego równania. np:

import numpy as np
import pylab as py
from  scipy.signal import lfilter
b = np.array([0.7,  0.5]) # licznik
a = np.array([1.0, -0.9]) # mianownik
we = np.random.randn(100)
wy=lfilter(b,a,we);
py.subplot(2,1,1)
py.plot(we)
py.subplot(2,1,2)
py.plot(wy)
py.show()

Opóźnienie grupowe i fazowe filtru

Interpretacja własności fazowych filtru łatwiejsza jest jeśli zamiast fazy wykreślimy opóźnienie fazowe lub grupowe.

• Opóźnienie fazowe zdefiniowane jest jako:

[math]\tau_p(\omega )=-\frac{\phi(\omega)}{\omega}[/math]

Sens tej definicji widać jeśli zastosujemy ją do sinusa o częstości [math]\omega_1[/math] i fazie [math]\phi_1[/math]. [math]\sin(\omega_1 t + \phi_1)= \sin(\omega_1 t - \omega_1 \tau_p(\omega_1)) = \sin(\omega_1 (t-\tau_p(\omega_1))) [/math]

• opóźnienie grupowe zdefiniowane jest jako:

[math]\tau _g(\omega )=-\frac{d \phi (\omega )}{d \omega }[/math]

Sens tej definicji widać jeśli rozważymy co stanie się z sygnałem składającym się z dwóch cosinusiod o bliskich sobie częstościach [math]\omega_1[/math] i [math] \omega_2[/math]. Załóżmy, że filtr przenosi każdą z nich z niezmienioną amplitudą i jedynie faza ulega przesunięciu odpowiednio o [math]\phi_1[/math] i [math]\phi_2[/math]. Na wejściu nasz sygnał można przedstawić tak:

[math]\cos(\omega_1 t) + \cos(\omega_2 t) = 2\cos\left(\frac{\omega_1-\omega_2}{2}t\right)\cos\left(\frac{\omega_1+\omega_2}{2}t\right)= 2\cos\left(\frac{\Delta\omega}{2}t\right)\cos\left(\frac{\omega_1+\omega_2}{2}t\right)[/math]

Widać, że takie dwa cosinusy powodują efekt dudnienia. Innymi słowy można je postrzegać jako oscylację z częstością średnią obu cosinusów modulowaną wolno zmienną ([math]\Delta \omega/2[/math]) obwiednią. Sygnał wyjściowy z naszego filtru modyfikującego tylko fazy można zapisać tak:

[math]y = \cos(\omega_1 t +\phi_1) + \cos(\omega_2 t +\phi_2) = 2\cos\left(\frac{\omega_1-\omega_2}{2}t +\frac{\phi_1-\phi_2}{2}\right)\cos\left(\frac{\omega_1+\omega_2}{2}t+\frac{\phi_1+\phi_2}{2}\right)[/math]

Oznaczmy [math]\Delta \phi = \phi_1 - \phi_2[/math].

[math] y = 2\cos\left(\frac{1}{2} \left(\Delta\omega t +\Delta\phi \right) \right)\cos\left(\frac{\omega_1+\omega_2}{2}t+\frac{\phi_1+\phi_2}{2}\right) [/math]

Wprowadzając [math] t_g = - \frac{ \Delta \phi}{\Delta \omega}[/math] mamy:

[math] y = 2\cos\left(\frac{1}{2} \left(\Delta\omega t - \Delta\omega t_g \right) \right)\cos\left(\frac{\omega_1+\omega_2}{2}t+\frac{\phi_1+\phi_2}{2}\right) = [/math]

[math] = 2\cos\left(\frac{1}{2} \Delta\omega \left(t - t_g \right) \right)\cos\left(\frac{\omega_1+\omega_2}{2}t+\frac{\phi_1+\phi_2}{2}\right) [/math]

Zatem widzimy, że obwiednia przesunięta jest w czasie o [math]t_g[/math]. W granicznym przypadku ciągłym [math]\lim_{\Delta \omega \to 0}t_g = \tau_g[/math]

Projektowanie filtru

Specyfikacja własności filtru

Filtr specyfikujemy opisując moduł jego pożądanej funkcji przenoszenia:

• ogólne określenie granic pasma przenoszenia np: dla sygnału próbkowanego 128 Hz zaprojektować filtr dolnoprzepustowy 30 Hz, oznacza, że w idealnej sytuacji filtr będzie przenosił bez zmian częstości od 0 do 30 Hz a od 30Hz do 64Hz będzie całkowicie tłumił.
• w bardziej rygorystycznym opisie możemy dodatkowo podać:
  • dopuszczalną amplitudę oscylacji Rp w paśmie przenoszenia (pass band),
  • minimalne tłumienie Rs pasma tłumienia (stop band),
  • szerokość pasma przejściowego

Oznaczenia jak na poniższym rysunku.

W określaniu parametrów filtrów używa się często pojęcia decybel [dB]. Dwa poziomy sygnału [math]P[/math] oraz [math]P_0[/math] różnią się o [math]n[/math] decybeli, jeżeli

[math]n = 10 \log _{10} \frac{P}{P_0} = 10 \log_{10}\left(\frac{A}{A_0}\right)^2 = 20\log_{10}\frac{A}{A_0} [/math]

• można też podać częstość odcięcia i zbocze filtru zgodnie z oznaczeniami na poniższym rysunku:

Funkcje do projektownaia filtrów FIR

W module scipy.signal mamy kilka funkcji do projektowania filtrów typu FIR.

firwin

Najprostszą koncepcyjnie metodą projektowania filtrów FIR jest metoda okienkowa. Metoda składa się z następujących kroków: w dziedzinie częstości projektowana jest idealna funkcja przenoszenia, obliczana jest od niej odwrotna transformata Fouriera, następnie otrzymana sekwencja czasowa (odpowiedź impulsowa) jest przemnażana przez wybrane okno.

Metoda ta zaimplementowana jest w funkcji scipy.signal.firwin(numtaps, cutoff, width=None, window='hamming', pass_zero=True, scale=True, nyq=1.0). Pozwala ona projektować filtry dolno- i górno- przepustowe oraz pasmowo przepustowe i pasmowo zaporowe metodą okienkową.

Najważniejsze parametry (kompletny opis w dokumentacji firwin):

• numtaps: int, ilość współczynników filtru (rząd filtru+1). Liczba ta musi być parzysta jeśli pasmo przenoszenia ma zawierać częstość Nyquista.
• cutoff: częstość odcięcia filtru. Może być jedną liczbą zmiennoprzecinkową dla filtru dolno- lub górno- przepustowego lub tablicą dla filtrów pasmowych. Wyrażamy ją w tych samych jednostkach co nyq i musi zawierać się pomiędzy 0 a nyq.
• window: napis lub krotka: określa jakiego okna użyć do projektu filtru. Może to być dowolne okno spośród opisanych w scipy.signal.get_window
• pass_zero: bool, Jeśli True to zero jest przenoszone, jeśli False to nie jest. Ten parametr decyduje jak jest interpretowane pierwsze pasmo od 0 do cutoff - czy ma to być pasmo przenoszone czy tłumione.
• nyq: float. Częstość Nyquista.
• Zwraca: współczynniki b

Przykładowe projekty

We wszystkich poniższych przykładach zakładamy, że częstość próbkowania wynosi 256Hz:

• filtr dolnoprzepustowy rzędu 20 z częstością odcięcia 40Hz:

firwin(21, 40/128.0, nyq= 1) firwin(21, 40, nyq= 128)

• filtr górnoprzepustowy rzędu 15 z częstością odcięcia 5 Hz:

firwin(16, 5, nyq= 128, pass_zero=False)

• pasmowo przepustowy 5 rzędu przenoszący częstości pomiędzy 8 a 14 Hz:

firwin(6, [8 14], nyq= 128, pass_zero=False)

• pasmowo zaporowy 5 rzędu tłumiący częstości pomiędzy 8 a 14 Hz:

firwin(6, [8 14], nyq= 128, pass_zero=True)

Demo własności "audio" filtrów tego typu: applet

firwin2

Funkcja scipy.signal.firwin2(numtaps, freq, gain, nfreqs=None, window='hamming', nyq=1.0) również implementuje okienkową metodę projektowania filtrów FIR. Daje ona nieco większą swobodę w kształtowaniu idealnej funkcji przenoszenia. Zadaje się ją przez podanie dwóch wektorów: freq i gain. Wektor freq definiuje punkty w częstości (jednostki takie same jak nyq, muszą zawierać 0 i nyq) dla których znana jest wartość pożądanego przenoszenia. Pożądane wartości przenoszenia odpowiadające kolejnym częstościom definiowane są w gain. Wartości freq muszą być ułożone w kolejności rosnącej, dopuszczalne jest powtórzenie tej samej wartości częstości i odpowiadających im różnych wartości gain aby zdefiniować nieciągłość funkcji przenoszenia. Znaczenie pozostałych parametrów jest takie samo jak dla firwin.

funkcja dostepna jest począwszy od wersji scipy 0.9.0

Przykład: filtr górno przepustowy. Liniowo narastające przenoszenie pomiędzy 20 a 40 Hz:

f = np.array([0, 20, 40, 128])
g = np.array([0, 0,  1,  1])
b = firwin2(50,f,g,nfreqs, nyq=128)# licznik

Badanie własności filtru w dziedzinie częstości

Podstawowe własności filtru możemy łatwo odczytać z wykresu przedstawiającego moduł funkcji przenoszenia i jej fazę w zależności od częstości. Moduł funkcji przenoszenia najczęściej wykreśla się w skali pół logarytmicznej.

W module scipy.signal zaimplementowana jest funkcja freqz, która wylicza wartości funkcję przenoszenia filtru zadanego współczynnikami b, a w zadanej ilości dyskretnych częstości. Jej użycie ilustruje poniższy przykład:

Przykład

Poniższy przykład przedstawia własności filtra dolnoprzepustowego rzędu 50 o częstości odcięcia równej połowie częstości Nyquista.

W dziedzinie częstości

import numpy as np
import pylab as py
from  scipy.signal import freqz, firwin


b = firwin(50,0.5)# licznik
a = np.array([1.0]) # mianownik
n = 1000 # n ilość punktów na których będzie obliczona funkcja h
w, h = freqz(b,a,n) 

m = np.abs(h) # moduł transmitancji
phi = np.unwrap(np.angle(h)) # faza
py.subplot(4,1,1)
py.plot(w,20*np.log10(m))
py.ylabel('[dB]')
py.title('moduł transmitancji')
py.subplot(4,1,2)
py.plot(w,phi)
py.title('faza transmitancji')
py.ylabel('rad')
py.xlabel('rad/próbki')

fazowe = - phi/w
py.subplot(4,1,3)
py.plot(w,fazowe)
py.ylim([20,30])
py.title('opóźnienie fazowe')
py.ylabel('próbki')
py.xlabel('rad')


grupowe = - np.diff(phi)/np.diff(w)
py.subplot(4,1,4)
py.plot(w[:-1],grupowe)
py.ylim([20,30])
py.title('opóźnienie grupowe')
py.ylabel('próbki')
py.xlabel('rad')

py.show()

W dziedzinie czasu

Porównajmy działanie tego filtra w czasie z funkcjami przesunięć fazowych i grupowych:

import numpy as np
import pylab as py
from  scipy.signal import lfilter, firwin


b = firwin(50,0.5)# licznik
py.subplot(3,1,1)
py.plot(b,'o')

s1 = np.zeros(100)
t = np.arange(0,1,0.01)
s2 = np.sin(2*np.pi*10*t)
s = np.concatenate((s1,s2))
py.subplot(3,1,2)
py.plot(s)

py.subplot(3,1,3)
y = lfilter(b,1,s)
py.plot(y)

py.show()

Zadania

1. Zaprojektuj i zbadaj własności filtru:
   • FIR dolno z pasmem przenoszenia od 30 Hz dla sygnału próbkowanego 256 Hz
2. Znajdź rząd filtru FIR:
   • dolnoprzepustowego z pasmem przenoszenia do 40 Hz dla sygnału próbkowanego [math]256[/math] Hz, tak aby dla częstości powyżej 45 Hz jego tłumienie było nie mniejsze niż 20dB.

Analiza_sygnałów_-_ćwiczenia/Filtry